Министерство образования Республики Беларусь
Учреждение образования
«Белорусский государственный университет информатики и радиоэлектроники»
Кафедра электронной техники и технологии
РЕФЕРАТ
на тему:
«ПРИНЦИП ДЕЙСТВИЯ ВАКУУМНЫХ ЛАМП С УПРАВЛЕНИЕМ ТОКОМ»

1. ВАКУУМНЫЕ МНОГОЭЛЕКТРОДНЫЕ ЛАМПЫ
Вакуумные лампы с управлением током являются наиболее важными элементами электронных схем. В за­висимости от рабочего диапазона частот лампы можно разделить на две группы. К первой группе относятся все вакуумные многоэлектродные лампы, применяемые на частотах до 500 Мгц, ко второй — сверхвысокочастотные лампы, которые используются на частотах от 500 до 100 000 Мгц.
1.1. Вакуумный диод
Как было показано ранее, вольт-амперная характе­ристика вакуумного диода состоит из трех участков, со­ответствующих режиму начального тока, режиму про­странственного заряда и режиму насыщения (см. 3).
В режиме начального тока (U_а<0) справедливо уравнение (I_а=I_se^-eUa/kT=I_se^-Ua/Ut). Согласно этому уравнению при U_а=0 анодный ток I_а становится равным току насыщения I_s. Однако это справедливо лишь для диодов, у которых ток эмиссии катода настолько мал, что при положительном анодном напряжении не возникает пространственного заряда. Для используемых в технике диодов, в которых пространственный заряд довольно велик, анодный ток I при U_a=Q не равен току насыщения, т. е. всегда I_аo<<I_s. Поэтому закон начального тока для таких диодов имеет вид:
,          (1)
где I_ао — анодный ток при действующем обратном на­пряжении U_действ = 0 (ограниченный облаком простран­ственного заряда перед катодом).
В режиме пространственного заряда (U_a>0) связь между анодным током и анодным напряжением для диода с плоскими электродами описывается уравнением «трех вторых».
В режиме насыщения (U_a >>0) анодный ток равен току эмиссии катода, который лишь незначительно воз­растает при увеличении анодного напряжения за счет эффекта Шоттки. В промышленных типах диодов вслед­ствие высокой эмиссионной способности (оксидного) ка­тода насыщение анодного тока достигается только в импульсном режиме.
Вакуумные диоды используются в основном для вы­прямления, преобразования, умножения частоты и для детектирования. Важнейшим параметром диода (при управлении переменным током) является крутизна S=-dI_a/dU_a. В режиме пространственного заряда
                         (2)
1.2. Вакуумный триод
Уравнение статической характеристики. В вакуум­ном триоде между катодом и анодом расположена управ­ляющая сетка (спиральная, стержневая или ячеистая) и на создаваемый катодом электронный ток влияют одновременно электрические поля анода и управляющей сет­ки.

Рис.  1 Система электродов триода (а) и «треуголь­ная» эквивалентная схема  (б).
Для количественного учета этого влияния удобно заменить триод (рис. 1,а) эквивалентной схемой, ко­торая состоит из соединенных треугольником трех лам­повых емкостей С_а.к., С_а.с. и С_с.к. (рис. 1,6). Тогда за­ряд катода (в пренебрежении пространственным элек­тронным зарядом) определяется следующим электро­статическим соотношением:
      (2)
или
   (2а)
В плоскости сетки действует так называемое эффек­тивное или действующее напряжение U_{действ.} Отношение называют проницаемостью триода.
    (3)
С учетом уравнения (96) имеем:
U_действ=U_с+DU_а                                      (4)
Следовательно, действующее напряжение U_действ равно сумме сеточного напряжения и некоторой части (D =-1¸20%) анодного напряжения. В соответствии с уравнением триодная система с напряжениями U_с и U_а сводится к эквивалентной диодной системе с напряжением U_{действ.}
Согласно закону «трех вторых» для анодного тока I_а триода справедливо соотношение
I_а =K U^3/2_действ = К (U_c + DU_a)^3/2.      (5)
Это уравнение описывает так называемую «статиче­скую характеристику» триода, которая хорошо совпа­дает с экспериментальными данными. Константа урав­нения трех вторых определяется геометрией электро­дов. Для плоской триодной системы имеет место следую­щее приближенное соотношение:
   (6)
где d_c — расстояние между сеткой и катодом, см; S -площадь поверхности катода, см².
Согласно уравнению (5) триод характеризуется дву­мя семействами характеристик: I_а=f(U_c) с параметром U_a (рис. 4.2,а) и I_a = f(U_а) с параметром U_c (рис. 2,в). Уравнение динамической характеристики. Для исклю­чения сеточных токов триоды (кроме генераторных три­одов) обычно работают при отрицательном напряжении на сетке. При этом «рабочая точка» лампы за счет отри­цательного напряжения (смещения) на сетке смещается в область отрицательных сеточных напряжений настоль­ко, чтобы при максимальном ожидаемом управляющем напряжении на сетке последняя находилась под отрица­тельным потенциалом. При подаче управляющего напряжения на сетку изменяется не только анодный ток, но и анодное напряжение (благодаря наличию внешней цепи), которое в свою очередь влияет на анодный ток. Поэтому общее изменение анодного тока (при небольших амплитудах управляющего напряжения) равно полному дифферен­циалу dl_а, причем
Рис.4.2

                      (7)
где dI_a, dU_c и dU_a обозначают (например, синусоидаль­ные) изменения величины I_а, U_c и U_a. При достаточно малых изменениях характеристика в области управле­ния (в окрестности рабочей точки) может считаться пря­молинейной, т. е. выражения в скобках в уравнении (7) являются постоянными величинами. Их значения могут быть рассчитаны по известному ходу характери­стик I_а—U_a или I_а—U_c в окрестности рабочей точки. При этом отношение
                                                (8)
называют крутизной, а величину
                                      (9)
-внутренним  сопротивлением  триода.  Кроме того, отно­шение
                                       (10)
представляет собой проницаемость триода, которую можно также определить через отношение соответствую­щих емкостей лампы [см. уравнение (3)].
Эти три величины связаны соотношением Баркгаузена (внутреннее уравнение триода)
SDRi=1.                 (11)
С учетом уравнений   (9)  и уравнение (7) принимает вид:
dI_a = SdU_c + dU_a/R_i                  (12)
и называется уравнением динамической характеристики триода; оно описывает поведение триода при управле­нии переменным напряже­нием небольшой амплитуды.
Усиление тока, напряже­ния и мощности. На рис. 104 показан пример использова­ния триода в простейшем усилительном каскаде. По­ведение анодной цепи по по­стоянному току описывает­ся уравнением «нагрузочной прямой»
 Рис.3 Усилитель на триоде
U_a = U_б - I_aR_a,   (13)
а по переменному току— следующим соотношением:
dU_a = - dI_aR_a       (13a)
С учетом уравнения  (13а) уравнение динамической характеристики триода принимает вид:
    (13б)
В зависимости от соотношения между величинами R_a и Ri из этого уравнения можно получить характер­ные соотношения для случаев усиления тока, напряже­ния и мощности.
Усиление тока. Для оптимального усиления тока необходимо, чтобы R_a<<R_i (в пределе R_a®0). При этом из уравнения (13б) имеем:
               dI_а = SdU_c.      (14)
Таким образом, в анодной цепи протекает перемен­ный ток большой величины, если R_a мало по сравнению с R_i, а крутизна S достаточно велика. Следовательно, величина S определяет коэффициент усиления по току.
Усиление напряжения. Из уравнения (13а) можно легко получить выражение для коэффициента усиления триода по напряжению |m_u|:
           (15)
причем сопротивление R_a может быть как омическим, так и комплексным. Максимум усиления напряжения имеет место при    R_a >> R_i В пределе, при R_a®¥, коэф­фициент усиления по напряжению достигает максималь­ной величины:
           .   (16)
Поэтому m, называют коэффициентом усиления по на­пряжению в режиме холостого хода; для триодов m обычно составляет от 5 до 100.
Таким образом, большое переменное напряжение на
анодной нагрузке имеет место при R_а гораздо большем       Ri и при малом D. Поэтому величина D также опреде­ляет коэффициент усиления по напряжению.
Усиление мощности. Мощность переменного тока в анодной цепи пропорциональна (dI_a)² R_a. Из уравнения (13б) имеем:
           (17)
Усиление по мощности максимально, когда достигает максимума величина R_а/(R_а + R_i)², т. е. при Ri = R_a. При этом условии из уравнения (4.17) имеем:
                (17a)
Итак, большое усиление по мощности имеет место при Ri=R_a и при использовании ламп с малой прони­цаемостью и с большой крутизной. Отношение S/D, таким образом, определяет величину коэффициента уси­ления по мощности (к. п. д. усилителей мощности).
Баланс мощности при усилении. Мощность Р_R, выде­ляемая на нагрузочном анодном сопротивлении R_a уси­лительной схемы, складывается из постоянной и пере­менной частей:
      P_R=(Ia+dI_a)²R_a=I²_aR_a+(dI_a)²R_a  (18)
(2dI_aR_a=0, так как dI_a при усреднении дает нуль). Мощность Р_а, подводимая к аноду лампы, равна:
         Р_а = (U_а-dU_a) (I_a + dI_a) =U_aI_a+ dU_adI_a =
            = U_aI_a-(dI_a)²R_a         (4.19)
(Среднее от dU_aI_a и dI_aU_a равно нулю, так как dU_a и dI_a при усреднении за период дают нуль.) Из уравнения (112) следует, что мощность рассеяния на аноде (по постоянному току) U_aI_a при наличии управляющего на­пряжения уменьшается на величину (dI_a)^zR_a, являю­щуюся, таким образом, полезной выходной мощностью усилителя [уравнение (18)]. Следовательно, преобразо­вание мощности в усилителе происходит за счет мощно­сти рассеяния усилительной лампы (по постоянному току).
Недостатками триода являются относительно малое усиление (m_u<l/D), которое, кроме того, ограничено сильным влиянием поля анода на поле в пространстве катод — сетка; относительно малое внутреннее сопротив­ление (порядка 10 кОм) и склонность к самовозбужде­нию через анодно-сеточную емкость С_а._с. Эти недостатки устранены в тетродах и в их дальнейшем усовершенство­вании — пентодах.
3. Тетрод (лампа с двумя сетками)
Эта лампа содержит вторую сетку, которая может располагаться либо между управляющей сеткой и като­дом (сетка пространственного заряда или катодная сет­ка), либо между управляющей сеткой и анодом (экра­нирующая сетка). Наиболее часто используются тетро­ды с экранирующей сеткой (рис. 4.13,а), обладающие очень малыми значениями С_а._с и D (D — проницаемость лампы).

Рис. 4. Расположение электродов (а) и типичные ха­рактеристики тетрода (б).
1 — вторичные электроны переходят с экранирующей сетки на анод; 2 — ход характеристики без учета вторичной эмиссии; 3 — вторичные электроны переходят с анода на экранирующую сетку.
 Электродную систему тетрода, как и триод ну ю, можно свести к эквивалентной диодной системе. По ана­логии с уравнением (6) уравнение статической харак­теристики тетрода имеет вид:
I_k=K(U_c+D_э.c.U_э.с.+D_aU_a)^3/2 ,  (22)
где .D_a.c — проницаемость управляющей сетки (для поля экранирующей сетки); D_a — проницаемость лампы (для поля анода) и U_э.с. — напряжение экранирующей сетки. Вместо I_а в уравнения (4.6) в данном случае входит ток катода I_к в плоскости управляющей сетки, часть которо­го ответвляется на (положительную) экранирующую сет­ку, а другая большая часть — на анод (токораспределение). Таким образом, экранирующая сетка действует на катодный ток как «притягивающий» электрод.
На рис.4,б показана типичная форма анодной (I_a—U_a) и сеточно-анодной (I_э.с—U_a) характеристик тетрода. Обе характеристики расположены симметрично относительно друг друга и имеют излом при  U_a<U_э.с [вопреки уравнению (4.22)]. Наличие излома связано с появлением вторичных электронов, которые выбивают­ся первичными электронами (создающими анодный ток) из анода и попадают на более положительную экрани­рующую сетку (динатронный эффект). При этом ток экранирующей сетки возрастает па величину тока вто­ричной электронной эмиссии, а ток анода соответственно уменьшается. При U_а>U_э.с. наоборот, вторичные элек­троны с экранирующей сетки попадают па более поло­жительный анод. В этой области благодаря экранирую­щему действию обеих сеток триода характеристика име­ет почти горизонтальный ход (т. е. I_а почти не зависит от U_a).
Из-за излома характеристики область управления тетродом лежит при U_а>U_э.с.. Этот недостаток можно устранить, вводя третью (защитную или антидинатронную) сетку, ликвидирующую обмен вторичными электро­нами между экранирующей сеткой и анодом. Лампы с тремя сетками (с пятью электродами) носят название пентодов.
4. Пентод (лампа с тремя сетками)
Вредный эффект обмена вторичными электронами устранен в пентоде за счет того, что защитная сетка со­единяется с катодом п, следовательно, имеет нулевой потенциал (U_б=0, рис. 4.5,а). Поэтому статическое уравнение характеристики пентода совпадает с уравне­нием (4.22). Однако поскольку из-за сильного экрани­рующего действия третьей пентодной сетки D_a<<D_э.с., т.е. D_aU_a<< D_э.сU_э.с то для пентода приближенно имеем:
I_K = K(U_c + D_э.сU_э.с)^3/2.                                               (23)
Следовательно, анодный ток пентода I_а = Iк—Iс
практически не зависит  от U_a  (насыщение характеристик семейства   I_a-U_a, рис. 4.5,б), за исключением случая U_a<<U_э.с (перехват тока  экранирующей сеткой).
Пентоды характеризуются очень малым влиянием анодного напряжения на ток катода (проницаемость лампы D_a<<l%) и высоким внутренним сопротивлением R_i (порядка нескольких мегаOм; вследствие горизонталь­ного хода анодных характеристик I_а—U_а). Поскольку обычно R_i>>R_a, то коэффициент усиления пентода по напряжению согласно уравнению (4.16) равен (D=D_a):

Рис. 5. Расположение электродов (а) и типичное семейство харак­теристик (б) пентода.
   (24)
При R_a®¥ согласно уравнению (16) получаем, что m_u=m_{u max}=1/D_а. На практике максимальный коэффициент усиления меньше l/D_a (примерно 10³), так как при больших амплитудах переменного анодного напряжения(полуволне анодный ток мо­жет на время прерываться, что вызывает значительные искажения выходного сигнала.
4.1.5. Гексоды, гептоды, октоды (лампы с четырьмя, пятью и шестью сетками)
Эти лампы имеют по две(находящихся под отрицательным потенциалом) управляющие сетки, которые могут независимо друг от друга влиять на ток катода(двойное управление). В радиотехнике они обычно используются как смесительные лампы  .

ЛИТЕРАТУРА
1.     Мирошников М.М. Теоретические основы оптико-электронных приборов: учебное пособие для приборостроительных вузов. -- 2-е издание, перераб. и доп.—Л.: Машиностроение, Ленингр. отделение, 1983 -- 696 с.
2.     Порфирьев Л.Ф. Теория оптико-электронных приборов и систем: учебное пособие.—Л.: Машиностроение, Ленинградское отделение. 1980 -- 272 с.
3.     Кноль М., Эйхмейер И. Техническая электроника, т. 1. Физические основы электроники. Вакуумная техника.—М.: Энергия, 1971.
4.     Яворский Б.М., Детлаф А.А. Справочник по физике.—М., Наука, 1978 -- 944 с.
5.     Сивухин Д.В. Общий курс физики. Оптика.—М.: Наука, 1980 -- 752 с.
6.     Зи С. Физика полупроводниковых приборов. В 2-х кн.—М.: Мир, 1984.
7.     Достанко А.П. Технология интегральных схем.—Мн: Вышэйшая школа, 1982 -- 206 с.