Реферат

Реферат Транспорт наносов захваченными топографическими волнами

Работа добавлена на сайт bukvasha.net: 2015-10-28

Поможем написать учебную работу

Если у вас возникли сложности с курсовой, контрольной, дипломной, рефератом, отчетом по практике, научно-исследовательской и любой другой работой - мы готовы помочь.

Предоплата всего

от 25%

Подписываем

договор

Выберите тип работы:

Скидка 25% при заказе до 22.11.2024




Транспортные свойства  
придонных
 
топографических
волн      на  шельфе и континентальном  склоне   


        A.A. Слепышев

Исследование динамических эффектов в придонном слое море имеет актуальное значение в связи с  изученим тепло-массоперноса через придонный слой, процессов седиментации  и осадконакопления, генерации и эволюции донных рифелей и мезоформ, транспорта наносов и взвеси. Важный вклад в динамику придонного слоя вносят волновые процессы на шельфе и континентальном склоне .  Ветровое волнение является важным фактором аккумуляции или размыва наносов  непосредственно в прибрежной зоне моря [1,2]. Влияние поверхностных волн прослеживается, по-видимому, до глубин, составляющих половину длины волны [3].  На больших глубинах преобладает влияние внутренних волн и топографических волн. Нелинейные эффекты при распространении как поверхностных, так и внутренних волн проявляются в генерации  средних на временном масштабе волны  течений, которые обусловлены  действием в слабонелинейном пакете волновых напряжений  [4,5,6]  В предельном случае  слабонелинейной плоской волны указанные волновые напряжения отличны от  0 при учёте турбулентной вязкости  и диффузии [6,7]. В придонном  слое  моря на шельфе и континетальном склоне существует важный класс захваченных топографических волн, физической причиной существования которых  является взаимодействие гравитации и сил плавучести, с одной стороны,  неодородностей рельефа дна и вращения  Земли-с  другой .Частота захваченных волн не превышает  N (угол наклона дна). Фаза волны распространяется, оставляя более мелкую воду справа в Северном полушарии [8]  Амплитуда волны затухает по экспоненциальному закону при удалении от дна. Придонные волны, по видимому , вносят важный вклад  в транспорт наносов   на шельфе.

Если  турбулентные тангенциальные напряжения у дна превышают критические значения, соответствующие началу движения наносов , волна взмучивает донный осадочный материал, осуществляя его горизонтальный перенос средними течениями , индуцированными придонными топографическими волнами .

В этой связи актуальным является определение средних течений, индуцированных придонными волнами  за счёт нелинейных эффектов в присутствии турбулентной вязкости и диффузии над склоном произвольной ориентации.  Исходные нелинейные уравнения гидродинамики для волновых возмущений  решаются  в  слабонелинейном приближении методом      возмущений   [ 4 ]: в первом порядке малости по амплитуде волны  находятся решения линейного приближения и дисперсионное соотношение, во втором порядке малости - средние течения, индуцированные волнами после осреднения исходных уравнений по периоду волны.

Горизонтальным дном будем называть плоскость, перпендикулярную вектору ускорения свободного падения   и параллельную свободной невозмущённой поверхности океана. Плоскость, касательную поверхности Земли и параллельную горизонтальному дну обозначим  К. Плоскость К1 ,  соответствующую наклонному дну, получаем из плоскости  K поворотом её на угол   вокруг линии пересечения плоскостей К  и  К1 (оси Х). Условимся,  что положительному значению угла   соответствует поворот плоскости K против часовой стрелки (если смотреть с положительной полуоси Х). Систему уравнений гидродинамики  для  волновых  возмущений  в приближении  Буссинеска запишем в системе координат, плоскость XOY которой совпадает с плоскостью  К1  ,ось Х  совпадает с линией пересечения плоскостей   K и К1 и составляет с западным направлением угол  , ось Z   направлена от поверхности Земли перпендикулярно плоскости  К1. Положительному значению угла соответствует поворот параллели к оси Х против часовой стрелки.

Вектор угловой скорости вращения Земли имеет  проекции на оси Z,Y и X соответственно

 z;  y(                 (1)

и    x                       

где  с-1  -угловая скорость вращения Земли,.широта.

Турбулентные напряжения в данной работе параметризуются  через  сдвиги волновых скоростей по гипотезе Сент-Гелли с введением коэффициентов горизонтальной и вертикальной турбулентной вязкости и диффузии [6] Введём безразмерные  переменные  ,   , (-характерная глубина), *  * - характерная частота волны), размерные величины отмечены  волнистой чертой  сверху.  Определим  безразмерные величины компонент волновых возмущений скорости (),  давления ,  плотности   , коэффициентов  вертикальнoй и горизонтальной турбулентной вязкости и диффузии следующим образом:

 =/(*H ),   =/(*H )  ,     =/(*H ),     =/(01(*H )2)             (2)

3= 3/    , 3=3/   ,         1= 1/    , 1=1/,  =(01H*2 )

                                        

где  =- значение горизонтальной  турбулентной вязкости,   01-характерная средняя плотность воды. Система  уравнений гидродинамики для волновых возмущений в безразмерных переменных в приближении Буссинеска имеет вид:

2(y-zv)+()=-2(K1+K1+ K3)

                                                                                                                                  (3a)

/+2(z-x)+()= --+2(K1/+ K1/+ K3/)

                                                                                                                                    (3б)

/+2(xv- y )+()= - +2(K1/+ K1w/+ K3/)-                                                                                                                    (3в)      

 //0                                                                                           (3г) 

()+v=2(M1/+ M1/+ M3/)    (3д)                 

где  2=,  - средняя плотность, ,-волновые возмущения скорости  течения  вдоль осей  X,Z,Y  соответственно;  -волновые возмущения плотности  и давления. Оператор () раскрывается  по формуле: ()=

Введём частоту  Брента-Вяйсяля: N2=-d/dz1,  где d/dz1  - градиент  средней  плотности, z1=. Очевидно, что вектор  градиента средней плотности коллинеарен вектору  g.

        Уравнение (3д) можно переписать в виде:

()-)=2(M1/+M1/+M3/)    (4)

Граничные  условия у дна:

   (0)=0

                                                                                                                        (5)

В качестве решения в линейном приближении рассмотрим  волну , у которой  , введём  функцию тока . Волновые возмущения  скорости  выражаются через функцию тока:

/                                = -/                                                                (6)

Решение системы (3) в  линейном приближении  будем искать в виде:



                                                                               (7)



где - комплексно  сопряжённые  слагаемые, А(-амплитудная функция, медленно меняющаяся на масштабе волны. Из системы (3) следуют уравнения для

.

+-d2/d]=-                                        (8)
[+l2-d2/d)][2+)]=+-d2/d]d/d{[+-d2/d]}+N2

                                                                                                                          (9)                 

Граничные условия  у  дна  функций    и   имеют  вид:

=0 ,                              =0                                                                 (10)                                                                                                


В  [12], следуя асимптотическому методу Люстерника-Вишика [13,14] ,функ-

ции  (z) и  (z) и частота волны   получены в виде:

(z)= 10(z)+

(z)=+                                                                     (11)               



где  10(z)  и  10(z) - "невязкие" решения  , т .е.  решения  при  ,    и - "погранслойные"  решения, быстро убывающие  (по сравнению с  10(z)) при удалении  от дна.  Приведём  выражения для 10(z) и   10(z)          которые потребуются в дальнейшем:

10(z)= exp(z)               ,        11()=-exp()

=sin.10(z)/   ,      

 11(z)=exp()sin/                                                                                        (12)

где    -дисперсионное соотношение при отсутствии турбулентной вязкости и диффузии, поправка к чаcтоте, обусловленная турбулентной вязкостью и диффузией  [12],

=[2+)+i0.5sin2]/[2i]

 =z/,                                                                   (13а)

                                                     (13б)

Амплитудная функция      А   является медленно меняющейся  функцией  на  масштабах  волны.  Умножим  обе части уравнения (3а) на , уравнения (3б) на  и  сложим эти  уравнения, после осреднения по периоду волны в линейном приближении  получим  уравнение  для огибающей А   :
                                  (14)          

  где      +      ,

   +-                                                        (15) 

компонеты групповой скорости вдоль осей X  и Y соответственно.                                                       

здесь  ,       

В стационарном случае уравнение (14) преобразуется к виду:

  ,                                                                                (16)

где -координата вдоль луча, -групповая  скорость.

Пространственные производные функции   следующим образом выражаются через градиент

                                                                     (17)



Осредним исходные уравнения движения  (3) по периоду волны ,  получим с точностью  до членов , квадратичных   по  амплитуде волны  уравнения для средних полей , индуцированных волной  в слабонелинейном приближении  (черта сверху означает осреднение по периоду волны):

=  

                                                                                                                           (18a)                                  

=    

                                                                                                                             (18б)

                            (18в)              

)  (18г)                                                                     

                                                                                     (18д)               

 Волновые напряжения , , выражаются с помощью  (6,7) через  :

=-                                                    

=+                                                    (19)                        

=                                                                                

=                                                                                 

Из анализа системы  (18)  с учётом  (19)  следует, что индуцируемые волной средние поля плотности , давления  и  скорости  течения   следует искать в виде:

,              ,                                                     (20)                                                       ,                                     ,                                                                                           

Система уравнений  для  функций   следует из (18)  после подстановки (19)  и (20) при использовании соотношений (16),(17). Данная система сводится к неоднородной системе линейных дифференциальных уравнений , которую запишем в матричном виде:

                                                                                               (21)

где А- матрица размрностью 88 , элементы которой являются постоянными (не зависящими от z величинами):





                                                                                                    

Все  остальные элементы матрицы А равны 0. Столбцы  и  имеют вид:

                                                                                  

где  

Система дифференциальных уравнений (21) решается аналитически при следующих граничных условиях:  и  при . Окончательно индуцируемые волной поля скорости течения  и плотности  определяются по формулам:

,    ,     ,      

                                                                                                                                 (22)

Амплитудный множитель  найдём из условия нормировки, которое состоит в следующем. Пусть максимальная амплитуда волновой орбитальной скорости.

Тогда,где.                                                             (23)                  

        Пусть                                             (24)                           -осреднённое за период волны тангенциальное напряжение у дна. Следуя [15,16 ] введём коеффициент донного трения . При заданном  коэффициент вертикального турбулентного обмена для данной волны  находится из (24).

Если тангенциальное напряжение у дна превышает критическое значение  , соответствующее началу движения наносов, то волна взмучивает наносы, осуществляя их горизонтальный перенос. В стационарном и горизонтально -однородном  случае уравнение вертикальной диффузии для   средней концентрации наносов имеет вид [ 15 ]:

                                                                               (25)

где     , скорость гравитационного оседания наносов [15 ]. Решение уравнения (25), затухающее при удалении от дна имеет вид:

                                                                            (26)

Здесь - концентрация наносов у дна, которая находится из следующего граничного условия. Пусть -вертикальный поток наносов у дна, тогда следуя работе [ 15]

                                                                                         (27)                     

С другой стороны, вертикальный поток наносов равен .

Учитывая, что у дна , найдём :

                                                                                    (28)                     

Из (26) и (28) найдём :          

                                                                                           (29)

Учитывая, что при      [16]  величина  для i-ой фракции определяется по формуле : , где -динамическая скорость у дна, , ,    -плотность материала наносов, кинематическая вязкость жидкости, -содержание частиц  i- ой фракции в материале дна. Для смеси фракций вертикальное распределение концентрации наносов имеет вид:

   (30)

где      [16]

Найдём расход наносов вдоль и поперёк изобат:

 

 -                                                           (31)

где    ,  распределение концентрации -ой фракции, -скорость гравитационного осаждения  i –ой фракции.

Расчёт индуцируемых  полей  скорости  проводить будем проводить на континентальном склоне Южного берега Крыма между мысами Сарыч  и Аю-Даг, где  ,       , средний уклон  дна равен   , при типичном значении частоты Брента-Вяйсяля глубже главного пикноклина ~ 3 цикл/час  [1],  Коэффициент придонного трения  принимался равным   [15,17], соответствующим наиболее типичным условиям шероховатости морского дна на рассматриваемых масштабах.

Нормирующий множитель А определялся  таким образом, чтобы  максимальная амплитуда горизонтальной скорости равнялась ~0.18 м/с, т.е. А  находилось из соотношения (23). При     максимальное значение    достигается при z=1.8  м. Коэффициент вертикального турбулентного обмена определялся из соотношения (24) при  и составил .  Kоэффициент горизонтального турбулентного обмена выразим через , следуя эмпирической зависимости коэффициента обмена от масштаба явления  [18].



.Частота волны  ,декремент затухания волны равен -, При столь значительном уклоне дна необходим учёт в тангенциальном напряжении гравитационной составляющей, обусловленной наклоном дна в выражении для потока  (27):

,                                  (32)           

 Для алевритовой фракции размером частиц  мм  величина  , критическое тангенциальное напряжение, соответствующее началу движения наносов [19,20]. У фракций   мм величина . Доля частиц указанных размеров составляет в донных осадках континентального склона  [21]. Доля фракций > 0.1 мм не превышает 1% [21,22]. Скорости гравитационного осаждения частиц фракций   находились по формуле Стокса [23] и составили

Донная концентрация взвешенных волной наносов равна (или ) при равномерном распределении рассматриваемых частиц по размерам .

 На  рис. 1,2,3  показаны вертикальные профили индуцированного за счёт нелинейности  компонент скорости среднего  течения ,,. Вертикальное распределение  концентрации наносов, взвешенных волной показано на рис. 4.  Расход  наносов (44)  вдоль и попрёк склона соответственно равен: .

Выводы.

1.       При распространении  придонных топографических  волн при наличии  турбулентной вязкости и диффузии  нелинейные эффекты  проявляются в генерации  средних  на временном масштабе волны полей скорости течения и плотности.

2.       При превышении турбулентного касательного напряжения у дна критического значения волна взмучивает донные осадки, осуществляя их горизонтальный перенос. Расмотренный механизм переноса наносов, по-видимому, является определяющим в поперечном переносе наносов на шельфе и континентальном склоне.

3. Концентрация взвешенной волной алевритовой фракции  (~) быстро убывает с удалением от дна, более мелкие фракции не взвешиваются волной. Расход наносов поперёк склона отрицателен и направлен вниз по склону, расход наносов вдоль изобат также отрицателен и сонаправлен с проекцией горизонтального волнового вектора.
                                         Литература

1.     Блатов А.С., Иванов В.А. Гидрология и гидродинамика шельфовой зоны Чёрного моря.- К.: "Наукова Думка", 1992.-237 с.

2.     Михинов А.Е. Транспорт донных наносов в волновом потоке //  Моделирование гидрофизических процессов в замкнутых водоёмах и морях.-М.:Наука,1989.-С.139-149.

3.  Ястребов В.С., Парамонов А.Н. и др. Исследование придонного слоя буксируемыми аппоратами. М.: изд . ИО АН  СССР, 1989, 128с.

4. Борисенко Ю. Д. , Воронович А.Г. , Леонов А.И. , Миропольский Ю.З.   К теории  нестационарных слабонелинейных внутренних волн в стратифицированной жидкости  // Изв. АН  СССР  ФАО.- 1976.-т. 12, N 3,- C. 293-301.

5. Grimshow R.  The modulation of an internal gravity wave packet and the resonance with the mean motion.// Stud. In Appl.  Math.- 1977.- v.56.-p.241-266.

6.     Дворянинов  Г.С. Эффекты волн в пограничных слоях атмосферы и океана.-Киев:  Наукова Думка, 1982.-176 с.

7.     Слепышев А.А.  Процессы  переноса, обусловленные слабонелинейными внутренними  волнами при наличии  турбулентности // Изв. РАН  ФАО, 1997.- № 4, с. 536-548.

8.     Ле Блон  П., Майсек Л. Волны в океане. М.: Мир,1981,ч.1-478 с.

9.     Brink K.H. A comparision of long coastal trapped waves theory with observation off Peru // J. Phys. Oceanogr.- 1982.-V.12.-No 8.-P. 897-913.

10. Rhines P.  Edge- ,bottom-,and  Rossby waves  in  a  rotating  stratified fluid //  Geophys.  Fluid Dyn.-1970.-V.1-P.273-302.

11. Ou, H.-W.  On the propogation of free topographic Rossby waves near continental margins. Part 1 Analitical  model for a wedge // Journal of Physical  Oceanography.--1980 -Vol. 10.-N  7.- P. 1051-1060.

12.Пантелеев Н.А. Слепышев А.А.  Воздействие мелкомасштабной турбулентности  на придонные топографические волны // Морской гидрофизический журнал.-2000, № 1-С. 3-18

13.Задорожный А.И. Затухание длинных волн  в  экспоненциально стратифицированном  море // Морские гидрофизические исследования .-1975,№3.-С 96-110.

14.   Черкесов Л.В.  Гидродинамика  волн, Киев:  Наукова  Думка.-1980.-259 с.

15. Шапиро Г.И., Аквис Т.М., Пыхов Н.В., Анциферов С.М. Перенос мелкодисперсного осадочного материала мезомасштабными течениями в шельфово-склоновой  зоне  моря  // Океанология.-2000.-Том 40.-№ 3.-С. 333-339.

16.  Анциферов С.М. , Дебольский В.К  Распределение концентрации взвесей в стационарном потоке над размываемым дном.// Водные ресурсы.- 1997.-Том 24.- № 3.-с.270-276.

17. Green O., McCave I.N. Seabed drag coefficient under tidal currents in the  eastern Irish Sea// Journal of Geophysical Research- 1995.-Vol. 100.- C8.-P. 16057-16069.

18. Озмидов Р.В. Диффузия примесей в океане.-Л.: Гидрометеоиздат.-1986.-280 с.

 19. Uncles R.J., Stephens J.A. Distribution of suspended  sediment at high  water in a macrotidal estuary // J.Geophys. Res.-1989.-V.94.-P.14395-14405.

20. Van Rijn L. Principles of sediment  transport in rivers, estuaries and coastal seas. Aqual Publ.-1993.-720 p.

21. Щербаков Ф.А, Куприн П.Н., Потапова Л.И., Поляков А.С., Забелина Э.К., Сорокин В.М. Осадконакопление на континентальной окраине Чёрного моря.-М.: Наука,1978.-210с.

22. Айтбулатов Н.А.   Динамика твёрдого вещества в шельфовой зоне.Л.: Гидрометеоиздат, 1990.-271с.

23. Шамов Г.И. Речные наносы.-Л.: Гидрометеоиздат,1959.-378с.

 
УДК 551.466.8
     

                                         А Н Н О Т А Ц И Я

К статье Слепышева А.А. "Транспортные свойства придонных топографических волн на шельфе и континентальном склоне."
В  приближении Буссинеска для захваченных наклонным дном топографических волн определены средние течения, индуцированные волной  за счёт нелинейности

при наличии стока энергии волны    в турбулентность для  плоского склона произвольной ориентации. В диффузионном приближении находится вертикальное распределение концентрации наносов, взвешенных волной . Определяется расход наносов вдоль и поперёк изобат.
                                             

                                                                 Ответ

рецензенту статьи Слепышева А.А.  « Транспортные свойства придонных топографических волн  на шельфе и континентальном склоне»

   

       Автор  доработал статью в соответствии с  замечаниями рецензента. Первая часть статьи сокращена, в частности , Приложение , на которое есть ссылка в первой части статьи , убрано, т. к. предложенный метод аналитического решения системы дифференциалных уравнений общеизвестен.
        5.03.2002 г.                                                                     А.А. Слепышев     
Редакции журнала

«Физика атмосферы и океана»

Пыжевский пер., д.3

Москва, Ж-17, 109017

   Россия
                                  Глубокоуважаемая редакция !

        Высылаю два доработанных и один первоначальный варианты статьи

Слепышева А.А.  «Транспортные свойства придонных топографических волн на шельфе и континентальном склоне». Статья доработана в соответствии    с замечанием рецензента, в частности, сокращена первая часть статьи и Приложение, на которое есть ссылка в первой части статьи.

Сведения об авторе:

Слепышев Александр Алексеевич- старший научный сотрудник отдела турбулентности Морского гидрофизического института НАН Украины , кандидат физ.-мат.  наук,  тел.   0692(код)   42-83-88 (домашний),

Черноморский  филиал    МГУ им.  М.В. Ломоносова, доцент. 
5.03.2002 г.                                                                          А.А. Слепышев


1. Курсовая на тему Философские взгляды С Н Булгакова
2. Презентация Рыцари Средневековья
3. Курсовая Анализ ассортимента и качества макаронных изделий на примере ООО Диокс
4. Диплом Логістичне управління складуванням на підриємстві
5. Реферат Основні напрями реформування діяльності податкової міліції Державної податкової адміністрації Ук
6. Курсовая Разработка учетной политики и оценка ее эффективности
7. Сочинение на тему Литературный герой ИНСАРОВ
8. Реферат на тему Качество обслуживания в туристических предприятиях
9. Реферат на тему Evolutionary Aggression Essay Research Paper DOES EVOLUTIONARY
10. Реферат на тему Baseball And American Popular Culture Essay Research