Кодекс и Законы

Кодекс и Законы Элементы физики ядра

Работа добавлена на сайт bukvasha.net: 2015-10-29

Поможем написать учебную работу

Если у вас возникли сложности с курсовой, контрольной, дипломной, рефератом, отчетом по практике, научно-исследовательской и любой другой работой - мы готовы помочь.

Предоплата всего

от 25%

Подписываем

договор

Выберите тип работы:

Скидка 25% при заказе до 23.11.2024







ЭЛЕМЕНТЫ ФИЗИКИ ЯДРА 


Содержание: Строение атомного ядра. Модели ядра. Природа ядерных сил. Радиоактивность. Закон радиоактивного распада, α –,  β – и γ – излучение атомных ядер.
Строение атомного ядра



Состав ядра

                 Атомное ядро это положительно заряженная центральная часть атома, в которой сосредо­точена вся масса атома.
Атомное ядро любого химического элемента (кроме ато­ма водорода) состоит из протонов и нейтронов (рис. 12.1). Эти частицы называются нуклонами.

Рис. 12.1


Характеристики

нуклонов

Протон (
p
)


Нейтрон (п)

Электрический заряд

 Кл

0


Масса


 кг

  = 1,00759 а.е.м.

= 938.28 МэВ



кг

  = 1,00898 а.е.м.

= 939.55 МэВ



Масса в



1836



1839

Спин






[ – масса электрона; e – элементарный заряд, – постоянная Планка; протоны и нейтроны являются фермионами, а.е.м. – атомная единица массы. Одной атомной единице массы соответствует атомная единица энергии (а.е.э.): 1 а.е.э.=931.5016 МэВ.]

Магнитные моменты протона и нейтрона соответственно равны:
,    ,
где  ядерный магнетон.
Характеристики атомного ядра

Основными величинами, ха­рактеризующими атомное ядро, являются зарядовое Z и массо­вое А числа.

Характе-

ристика

Обозначение

Определение

Зарядовое

число

Z

Равно числу протонов в ядре, совпадает с порядковым номером химического элемента в Периодической системе элементов

Массовое

число

A=Z+N

Равно числу нуклонов в ядре (числу протонов Z и нейтронов N)


Заряд

ядра

+Ze

Поскольку атом нейтрален, то заряд ядра определяет и число электронов в атоме


Итак, число Z равно количеству протонов в ядре и опре­деляет его электрический заряд Ze. Его также называют атом­ным номером. Массовое число А определяет число нуклонов в ядре. Число же нейтронов в ядре

N = А Z.

Символически эти характеристики ядра обозначают так:

Изотопы, изобары, изотоны

Изотопы

Изобары

Изотоны

Атомные ядра одного и того же элемента с различ­ным числом нейтронов



Атомные ядра различ­ных элементов с одина­ковым массовым числом



Атомные ядра различ­ных элементов с одинако­вым числом нейтронов



Изотопы имеют одина-ковые Z, но разные А



Изобары имеют одина­ковые А, но разные Z



Изотоны имеют одина-ковые N, но разные Z и А



Пример:

         водород

дейтерий

          тритий

Пример:
,  ,


Пример:
,  ,




Дефект массы и энергия связи ядра

Для того чтобы разделить ядро на отдельные свободные нуклоны необходимо произвести работу  против ядерных сил, удерживающих нуклоны в ядре. Ясно, что эта работа .

Известно, что энергия покоя частицы связана с ее массой как . Значит, энергия покоя ядра меньше суммы энер­гий покоя свободных нуклонов, входящих в состав данного ядра, на величину работы  . Из закона сохранения энергии имеем:
.
На практике используется не работа, а величина, определяемая с обратным знаком и называемая энергией связи ядра, . Тогда закон сохранения энергии можно записать в виде
.
Перепишем это выражение через массы атомов, которые содержатся в физических таблицах. Для этого добавим и вычтем к правой части предыдущего равенства массу электронов, содержащихся в атоме, т.е. :


Здесь  – масса атома водорода , – масса атома. Итак,
.
В физических таблицах обычно приводятся не массы  ядер, а массы т атомов. Так как   на величину , то во второй формуле первый член в квадратных скобках включает в себя массу Z электронов. Но масса атома отличается от мас­сы ядра как раз на Z электронов, поэтому вычисления по обеим формулам приво­дят к одинаковым результатам.
Величина



называется дефектом массы ядра.
Энергия связи, приходящаяся на один нуклон,
,
называется удельной энергией связи нуклонов в ядре.  На рис. 12.3 изображена зависимость удельной энергии связи от массового числа A.

Рис. 12.3

Сильнее всего связаны нуклоны в ядрах с массовыми числами порядка 50–60 (от Cr до Zn). Для них  МэВ/нуклон. С ростом A    

уменьшается. Так для урана  МэВ/нуклон. Это уменьшение обусловлено тем, что с возрас­танием числа протонов в ядре увеличивается и энер­гия их кулоновского отталкивания.

Такая зависимость, изображенная на рис. 12.3, делает энергетически возможными два процесса:

1) деление тяже­лых ядер на более легкие ядра;

2) слияние (синтез) легких ядер в более тяжелые ядра.

При обоих процессах выделяется огромное количество энергии; эти процессы в настоящее время осуществлены практически (реакции деления и тер­моядерные реакции).
Радиоактивность



Радиоактивностью называется самопроизвольное превращение одних нестабильных атомных ядер в другие, сопровождаемое испусканием элементарных частиц (Беккерель 1896).

Радиоактивность, наблюдающаяся у ядер, существующих в природных условиях, называется естественной.

Радиоактивность ядер, полученных посредством ядерных реакций, называется искусственной.
Виды радиоактивного излучения:
α–излучение

Отклоняется электрическим и магнитным полями, обладает высокой ионизирующей способностью и малой проникающей способностью. Представляет собой поток ядер гелия; заряд α–частицы равен +2е, а мас­са совпадает с массой ядра изотопа гелия . По отклонению α–частиц в электрическом и магнитном полях был определен их удельный заряд  (рис. 12.4), значение которого подтвердило правильность представлений об их природе.


β–излучение

Отклоняется электрическим и магнитным полями; его ионизирующая способность значительно меньше (примерно на два порядка), а прони­кающая способность гораздо больше, чем у α–частиц. Представляет собой поток быстрых электронов.
γ–излучение

Не отклоняется электрическим и магнитным полями, обладает относи­тельно слабой ионизирующей способностью и очень большой проникаю­щей способностью, при прохождении через кристаллы обнаруживает дифракцию. Представляет собой коротковолновое электромагнитное излучение с чрезвычайно малой длиной волны м и вследствие этого – ярко выраженными корпускулярными свойствами, т. е. явля­ется потоком частиц – γ-квантов (фотонов).


Рис. 12.4
Закон радиоактивного распада

Закон самопроизвольного радиоактивного распада основывается на двух предположениях:

1) постоянная распада не зависит от внешних условий;

2) число ядер, распадающихся за время dt, пропорционально наличному количеству ядер.

Эти предположения означают, что радиоактивный распад является статистическим процессом и распад данного ядра является случайным событием, имеющим вероятностный характер.
Предположим, что в момент времени t было N радиоактивных ядер,

а в момент времени t
+
dt
осталось N

dN
нераспавшихся ядер.

Убыль числа ядер за время определяется как: .

Можно считать, что число ядер, распадающихся за время , пропорционально N
и :
,

где  постоянная распада. Интегрирование этого равенства дает
                   
   основной закон радиоактивного распада.

Формулировка основного закона радиоактивного распада:

число еще нераспавшихся ядер N  убывает со временем по экспоненте

(см. рис. 12.5). Здесь N – число нераспавшихся ядер к моменту времени t;  – начальное число не­распавшихся ядер (в момент времени ).



Рис. 12.5
Интенсивность радиоактивного распада характеризуют чис­лом ядер, распадающихся в единицу времени . Ее называют активностью А. Таким образом, активность

.

Ее измеряют в беккерелях (Бк), 1 Бк = 1 распад/с; а также в кюри (Ки), 1 Ки = 3.7 Бк.
Период полураспада

Период полураспада  – промежуток времени, за который в среднем число нераспавшихся ядер уменьшается вдвое (см. рис. 12.5).

Подставляя  в формулу, выражающую основной закон радиоактивного распада, получим:

        .
Для известных в настоящее время радиоактивных ядер варьируется от с  до лет.
Среднее время жизни радиоактивного ядра

Количество ядер, распавшихся за промежуток времени (t, ), равно
.
Время жизни каждого из ядер равно t. Следовательно, сумма времен жизни всех  имевшихся первоначально ядер определяется интегрированием выражения   по времени от 0 до . Разделив сумму времен жизни всех  ядер на , получим среднее время жизни  τ  ядра:
.
Для выполнения интегрирования перейдем к новой переменной . Интегрирование выполним по частям: . Таким образом, получим

.

Сравнение  с  показывает, что период полураспада  отличается от

числовым множителем, равным .



1. Кодекс и Законы Обеспечение уплаты таможенных платежей
2. Реферат Историография Кубани Реликтовые интуиции памяти и исторические перпендикуляры
3. Реферат на тему Julius Caesar Essay Research Paper Roseann Mitchell
4. Кодекс и Законы Банковские операции как бизнес
5. Реферат на тему Развитие оптики электричества и магнетизма в XVIII веке
6. Реферат Формирование имиджа политического лидера 2
7. Реферат Выбор теплообменника
8. Биография на тему Топелиус Захарий
9. Курсовая на тему Макроэкономическая нестабильность в рыночной экономике
10. Реферат на тему Осмотр пальпация перкуссия и аускультация при заболеваниях органов дыхания