Продольные ЭМВ, как следствие симметрийно-физической двойственности.
Кузнецов Ю.Н.
1.Известные примеры симметрийно-физической двойственности. Центральная симметрия больше, чем разновидность геометрической формы. Переход к предельной симметрии какой-либо природной сущности сопровождается изменениями её физического содержания. Например, механические силы, однонаправлено воздействующие на тело, векторами входят во второй закон Ньютона. А образующие центрально-симметричное воздействие – скаляром в закон Гука.
                       
                             F1                                                     F1                               F2              ∑F = 0
                             F2
                                                                                                                 ‌‌‌‌‌‌‌‌ΙFΙ ≠ 0
                                                              Рис.1                                                                                                        
Ток одиночных электронов в проводнике подчинятся закону Ома. При охлаждении проводника часть электронов объединяется в центрально-симметричные куперовские пары, обуславливающие сверхпроводимость.
 
                                     S2              e2
                                       S1                    e1                      S2                    S1      ∑S = 0
                                                                                              e2   e1         
                                                       Рис.2    
Молекулы газа под воздействием разности давлений поступательно перемещаются вдоль трубы. В локальных областях замкнутого сосуда их движение становится центрально-симметричным. Динамика переносного движения  переходит в газовые
    
                                          V                                                               ∑V = 0       
                                                                                                
                                                                                                           │V│≠ 0                                
                                                          Рис.3                                         
состояния, описываемые скалярным уравнением Менделеева–Клапейрона.
Приведенные примеры свидетельствуют о том, что одна и та же природная сущность способна обладать разными геометрическими симметриями, в которых проявляются разные причинно-следственные связи.
2. О симетрийно-физической двойственности магнитостатики. Возможность существования второй стороны магнитостатики основывается на том, что электрические заряды можно принудить к центрально-симметричному движению. Практически реализуемыми центрально-симметричными токами переноса зарядов являются равномерные в обе стороны растяжения упругой электрически заряженной нити. Радиальные движения зарядов вместе с изменяющим свой радиус упругим  диском, или  сферической оболочкой, дополняют приведенный пример. Центрально-симметричные токи можно создать в паре рядом расположенных прямоугольных многовитковых рамок. Получены опытные факты, свидетельствующие в пользу образования потенциального магнитного поля вне коаксиального кабеля с стационарными противотоками в нём.
 Известные симметрийно-физические двойственности имеют общие черты. Везде из одинаковых частей составляется центрально-симметричные образования, характеризуемые нуль-векторами. Нуль-вектор указывает не на исчезновение описываемой им      
реальности, а лишь её исходных свойств. Симметризация какой-либо сущности не является причиной для её перехода к другой сущности. Происходит лишь смена свойств, сопровождаемая сменой причинно-следственных связей.
Симметризация магнитостатики удовлетворяет этим общим чертам. Потенциальное магнитное поле есть следствие центрально-симметричного наложения одинаковых циркуляционных магнитных полей. При этом  геометрические нуль-векторы образуются в условиях сохранения магнитной энергии (Рис.4).
                                    А2
                                    А1                                                              А1                     А2              ∑A = 0                                              
‌                                             
                                                                                                 ΙAΙ ≠ 0                                                        
                                                         Рис.4                                            ‌‌‌‌‌‌‌
Место исходных векторов магнитного потенциала
                                                                                                                                      (1)                                                                                                 
занимают их скаляры
                                             .                                                                 (2)
Экспериментальным доказательством является регистрация нагрева алюминиевой втулки возвратно-поступательными индукционными токами, образуемыми безвихривым видом электромагнитной индукции в области линии симметрии пары прямоугольных многовитковых рамок с переменными противотоками в них  
      4. О продольном эффекте, аналогичным поперечному холловскому. Потенциальное магнитное поле воздействует на движущиеся электрические заряды силой, направленной вдоль вектора скорости. При наложении такого поля на стационарный ток зарядов в проводнике, помимо действующей разности потенциалов (U), появляется дополнительная  ЭДС, коллинеарная току. Её величина определяется по аналогии с холловским эффектом.  
     С целью увеличения искомого  эффекта целесообразно использовать проводник, представляющий собой последовательное соединение нескольких (n) пар отрезков из медных проволок  одинаковой длины  ( l ), но разных диаметров (Рис 5).
                                             SHAPE  \* MERGEFORMAT                       В     
                                                        Рис.5                                                                                                     
Разная плотность тока в тонких (I1) и толстых (I2) участках проводника обуславливает разные дрейфовые скорости движения зарядов. Следовательно - разные ЭДС продольного эффекта в них. Если из суммы больших ЭДС (в тонких проволоках) вычесть суммы меньших ЭДС ( в толстых проволоках), то в итоге получится теоретическое описание, позволяющее вычислить ожидаемый в опыте результат
                                             .                                                                (3)                                                                           
Предлагается (Рис.6) принципиальная схема опытной регистрации продольного эффекта. Источником переменного потенциального магнитного поля является переменный центрально-симметричный ток в многовитковых прямоугольных рамках. Измерительная
цепь с разнотолщинным проводником  подключается к источнику стационарного тока (к аккумуляторной батарее).
Переменные ЭДС выводятся через конденсатор на вольтметр. Ввиду малости искомого эффекта необходимо использование усилителя.  
Наряду с искомым эффектом в измерительной цепи неизбежно будетприсутствовать ЭДС переменного электрического поля, образуемого избыточными заря дами,
вытесняемыми на поверхность проводов рамок.
                   ─
                            
                    U                                                                 
                                +           
                                          
                                 ΙΙ
                                                            
                                                       Рис.6                
        Вначале  измеряется  ЭДС поля избыточных зарядов ( ) без подключения источника стационарного тока. Затем суммарная ( )  – при подключении стационарного и переменного токов.  Если обнаружится расхождение  результатов двух измерений
                                                   ≠    ,                                                                             (4)                                                                      
то это может свидетельствовать  о недостающей третьей ЭДС                                                      
                                                         =     ±   ,                                                                 (5)
       Удовлетворительное совпадение с (3) позволит полагать дополнительную ЭДС искомым продольным эффектом, аналогичным поперечному холловскому.
 3. О симметрийно-физической двойственности поля электромагнитных волн.
Максвелловская электродинамика не распространяются на центрально- симметричный вариант электромагнитной сущности. Она верно указывает на отсутствие продольных  электромагнитных волн (ЭМВ) лишь в рамках своей применимости.
Следуя иллюстрациям приведенных известных фактов, симметрийно-физическую двойственность поля ЭМВ так же отобразим векторными диаграммами (Рис.7).
 

              Е1                                                                              Е1    Н2
                                        Н2                                                                             ∑E = 0
                    S1                                                                      
                                             S 2                                                                                  S1       S2      ∑Н = 0
                                                                                Н1
Н1                                          Е2                                                                                         Е2                                 ∑S ≠ 0
                                                                                    
                                                       Рис.7
При противофазном наложении двух одинаковых ЭМВ, нуль-векторная по всему периоду ситуация сочетается с сохранением энергий невзаимодействующих между собой полей.
Практически такое наложение автор осуществлял посредством подключенных к одному генератору разнодлинных коаксиальных кабелей ( различающихся на Ѕλ), из которых противофазные ЭМВ направлялись в суммирующий. В местном утолщении суммирующего кабеля  размещалась миниатюрная проволочная катушка. Она позволяла проверить свойство электрической составляющей поля продольной ЭМВ не наводить ЭДС в замкнутом проводнике (rot E = 0).
Аналогичное наложение можно выполнить с использованием трёх волноводов. Приведенное наглядное представление симметрийно-физического перехода  дополним мате
матическим описанием. В математических моделях природных явлений реальным  геометрическим симметриям описываемых объектов  соответствуют
геометрические симметрии тензорных величин. Чем ниже ранг тензора, тем выше степень его предельной геометрической симметрии.
       Отобразим симметрийно-физическую двойственность локального поля ЭМВ посредством рангового преобразования  известного 4-вектора магнитного потенциала.
                                         ‡ ‡ .                                                     (6)
где
                                                                                                                           (7)
      Электрическая компонента в 4-скаляре сохраняется без изменения. Магнитная компонента в виде 3-скаляра соответствует той, что была использована в равенстве (2).
      Заменив в (6) нули на токовые источники получим в правой части равенства описание локальной безвихревой электродинамики
                                                    ,
в котором,  содержится центрально-симметричная магнитостатика.                                                   
Построенная автором на основе формулы (2) полная математическая модель центрально-симметричной электродинамики описывает всю совокупность новых причинно-следственных связей. Она предсказывает существование  продольных электромагнитные волны,  занимающих своими  векторами и скалярами две координаты, свободные от поперечных волн.
Наибольший практический интерес представляют собой комбинированные продольно-поперечные ЭМВ с активно изменяемой векторной диаграммой. Их векторы и скаляры занимают все пространственно-временные координаты.
В рамках идеи о симметрийно-физической двойственности световой диапазон продольных ЭМВ должны представлять нуль-спиновые фотоны. Их излучение атомом возможно при переходе электрона с одной S-орбитали на другую S-орбиталь  без инверсии спина электрона. Характерно, что S-орбитали представляют собой центрально-симметричные состояния электрона.  Для регистрации нуль-спиновых фотонов требуется нахождение соответствующих фотохимических и фотолюминесцентных реакций, активируемых актом их поглощения атомом.  
Опубликована информация об обнаружении в луче лазера компоненты, названной пси-квантовым излучением. По мнению автора настоящей статьи, обнаружен световой диапазон продольной ЭМВ.
Продольные фотоны могут содержаться не только в лазерном луче, но и в солнечном свете. Если продольные фотоны имеются, если они проходят сквозь поляризационный фильтр (из исландского шпата, или турмалина), если их достаточно, то обнаружение возможно по вызываемому ими тепловому эффекту в поглощающем материале.
Идея о центрально-симметричной двойственности природных сущностей является основанием для создания математической модели центрально-симметричного движения гравитирующих масс и их приливных полей. Ожидается получение теоретического вывода о возможности существования в природе продольных гравитационных волн.

                                   Адреса сайтов.
  1. http://lovereferats.ru/physics/00007666.html
  2.http://lovereferats.ru/physics/00009069.html                             
  3.http://lovereferats.ru/physics/00009070.html
  4. http://lovereferats.ru/physics/00009510.html
  5. D:\DOC\Статьи стор\journal14rus.htm
                                  Литература
  6.Кузнецов Ю. Н. Научный журнал русского физического общества, 1-6, 1995 г
  7. Квартальнов В.В., Перевозчиков Н.Ф. "Открытие "нефизической" компоненты излучения ОКГ". Тезисы докладов Московской научно-практической конференции "Научные,
 прикладные и экспериментальные проблемы психофизики на рубеже тысячелетия", Москва, октябрь 1999 г.